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如果两个波的峰值重合，则波峰的振幅变为原来的两倍。
也就是说两个同相位的波，会发生相长干涉，即波的振幅加倍，见图17b。
如果两个波是反相位的，也就是说其中一个波的波峰和另外一个波的波谷相遇，则合成波的振幅为零，使得这两个波彼此抵消，被称为相消干涉，见图17c。
很显然，这样的现象不可能发生在粒子上，因为两个粒子怎么可能互相抵消呢？
1803年，托马斯·杨（ThomasYoung）在一个著名实验中观察到了干涉现象，这一发现使得光的波动说成为解释光本质的主要理论。
杨的实验简单而精妙。
他用一个蜡烛当光源，蜡烛后面放一块屏幕，在屏幕上有两个距离很近的小孔。
光线透过这两个小孔，投射在被放置在不远处的第二块屏幕上。
如果只使用一个小孔（例如盖住另一个小孔），那么在第二块屏幕上就会出现一个小小的光斑。
然而，在两个小孔都开放的情况下，奇妙的现象发生了：第二块屏幕上出现的并不是一个两倍于之前亮度的光斑，而是在此基础上出现了条纹。
这些条纹是由亮度几乎为零的直线组成，方向垂直于两个小孔的中心连线。
图18是光线穿过两个小孔之后产生干涉现象的横截面图。
这种条纹称为“杨氏条纹”
，是光作为波运动的关键证据之一。
图18 托马斯·杨的实验。
光透过一个小缝之后形成一个光滑的光强分布图。
光透过两个小缝之后，形成一系列明暗条纹，这是典型的波动特征
我们之前提到牛顿做过的一个实验，光在两个靠得非常近的平面上反射时会产生彩色条纹。
那么如何利用干涉原理来解释牛顿观察到的彩色条纹呢？我们知道，产生干涉现象需要两个波，其相对相位（两个波峰值的相对位置）可以调整。
在牛顿的实验中，一束入射光被两个平面反射，从而被分成了两个波，就是在这两个波之间发生了干涉。
如果两个反射面的距离等于光的波长，那么两个波的波峰相互重合，会形成一道亮条纹；如果两个反射面的距离等于半个波长，那么一个波的波峰和另一个波的波谷重合，从而发生相消干涉，产生“暗条纹”
。
因此，当你观察明暗条纹时，你会发现明暗条纹之间的间隔小于一个波长。
对于波长约为500纳米的绿光，这一间隔甚至可以小于250纳米——约为头发直径的140。
当然，对于不同的波长，明暗条纹会出现在不同的地方。
由于白光是由各种波长不同的光组成的，所以如果入射到平面上的光是白光，那么出现的条纹就会是彩色的。
水面上油层边缘出现的彩色轮廓就是由于光波的干涉产生的。
干涉可以将微小的距离（与光的波长在同一个量级）转化为非常明显的光强度变化：最暗的地方光强度可以为零，而最亮的地方，其亮度可以达到单束光的强度的4倍。
这种光强度的变化很容易被探测或观察到。
因此，如果要测量的位移尺度在光波长的量级，干涉是一个很好的测量方法。
很多光学传感器都是基于干涉效应的。
全息技术
干涉还可以用来制作真实的三维图像，它可以从任意角度观察图像，从而可以通过不同侧面展示成像对象。
这种图像被称为全息图，与3D电影中所谓的合成图像不一样。
全息图是通过记录物体散射出的光的完整波形制作成的。
我们平常拍摄的二维图像只编码了波的强度，而波的相位信息却被丢失了。
这是因为拍摄二维图像所使用的传感器只对波的强度做出响应，所以我们无法从这些图像中提取出相位信息。
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